カステリアーノの定理を用いて、先端集中荷重と、分布荷重による、片持ち梁の部材先端の、たわみ角θの違いをみていきます。
少しだけカステリアーノの定理について
カステリアーノの定理は、構造物のエネルギーに着目して、構造物の応力および変形を求める方法です。
外力によって生じるエネルギー
外力エネルギーをWeとおくと、一定の外力Pが作用し、その点の外力方向に生じる変位をδとしたとき、Weは次式で表せられます。
We=Pδ
同様にして、作用外力モーメントとして曲げモーメントMが作用するとき、作用点に生じる回転角をθとすると、その外力エネルギーWeは次式で表せられます。
We=Mθ
内力（応力）によって生じるエネルギー
構造物の変形は外力によって構造物に生じる応力（内力）に対し各部がひずむことによって生じます。内力エネルギーをＵとおくと、Ｕは構造物内部に蓄えられたひずみエネルギーをあらわすことになります。
エネルギーの保存則
外力が与えるエネルギー＝内力が蓄えるエネルギー
We=U
カステリアーノの定理によると、長さLの部材に曲げモーメントMxがはたらいているとき、そのたわみ角は下式であらわせます。
θx＝\int_0^L\frac{M_xM_x’}{EI}dx
M_x’=\frac{\partial Mx}{\partial M}
(a)先端集中荷重Ｐによるたわみ角θa VS (b)分布荷重ωによるたわみ角θb
＜準備計算＞
知りたい場所のたわみ角を求めるためには、そのたわみ角が生じる場所に仮想の曲げモーメントＭを与え、そのモーメントの仕事（仮想曲げモーメントＭ×たわみ角θ）を求めます。
まずは（a）の曲げモーメントの式
M_{xa}=-Px+\overline{M}
M_{xa}’=\frac{\partial M_{xa}}{\partial \overline{M}}=1
（b）の曲げモーメントの式
M_{xb}=\frac{ω}{2}x^2-ωLx+\overline{M}
M_{xb}’=\frac{\partial M_{xb}}{\partial \overline{M}}=1
＜（a）集中荷重のたわみ角の式＞
\begin{eqnarray} θa &=&\int_0^L\frac{(-Px+\overline{M})・1}{EI}dx \\ &=&-\frac{PL^2}{2EI} \end{eqnarray}
＜b分布荷重のたわみ角の式＞
\begin{eqnarray}
θb &=&\int_0^L\frac{(\frac{ω}{2}x^2-ωLx+\overline{M})・1}{EI}dx \\
&=&-\frac{ωL^3}{3EI}
\end{eqnarray}
ここで、ωL=Pとおくと、
θb=-\frac{PL^2}{3EI}
分布荷重の合計を集中荷重の大きさPと合わせるためにωL=Pとおきましたが、結果、集中荷重の方が分布荷重に比べて1.5倍のたわみ角となることが分かりました。感覚的にわからない場合は、計算で確かめる必要があると改めて感じました。
